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By L. Bührlen (auth.)

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606,5 + 0,305 t. Die entsprechenden Zahlenwerte sind nach den neuesten Versuchen in der folgenden Mollierschen Zahlentafel2 wiedergegeben. e Zahlentafel 2 für gesättigten Wasserdampf nach Mollier. FlüssigAbsol. Tempe- keitsDruck ratur wärme für1kg kgfqcm q oc Verdampfungswärme für 1 kg innere I äußere Gesamt- Spezif. Spezif. wärme Gewicht Volumen für 1 kg Apu A. 4 126,7 127;7 484,7 479,4 42,14 42,74 647,2 649,9 1,1104 1,3680 0,9006 0,7310 u~v,2 Wärmeinha lt des feuchten oder nassen Dampfes. 59 VerdampfungsFlüsGesamtwärme für 1 kg sigS~ezif Spez1'f· Absol.

8 schraffierten Fläche, also v, L = j pdv v, Die Abhängigkeit von p und v folgt aus p 1V 1 = p v; hieraus p = p~v1 ; wird oben eingesetzt v, v, v2 p 1 v 1 l og nat vl p 1 v 1 =RT ergibt sich: = mit V L = R . T log nat ~2 vl Die zuzuführende Wärmemenge ist das Äquivalent der in mkg gemessenen Arbeit, also Q =AL= ARTlognat v2 vl Soll das Gas von B nach A isothermisch verdichtet werden, so ist die Arbeit L aufzuwenden und die Wärmemenge Q zu entziehen. Denselben Ausdruck für Q erhält man aus der Gleichung für die allgemeine Zustandsänderung S.

Beweis: Es ist t a - g h - ~ - v- vl g 1- 0 g- 0gv1 kf ke p 1 -p tg a2 = 0 k = 0 k = ~p~; berechnet man hieraus die Werte für v 1 und p1 und setzt man sie in die Adiabatengleichung pvk = Ptvl ein, so muß sich eine identische Gleichung ergeben; es folgt aus der ersten Gleichung: v1tg a1 = v-v1 ; hieraus V + V - -,;-:-;--1- 1 tga1 29 Zustandsänderungen. ferner aus der zweiten Gleichung: p tg a 2 = p1 - p; hieraus P1 = p (1 + tg a 2 ) Beide Werte in die Adiabatengleichung eingesetzt: k pv = p (1 vk + tg a2 }--~-k.

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