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By Richard P. Feynman

In questo libro, con stupefacente chiarezza, un grande fisico ci spiega come tutto ciò che percepiamo dipenda da accadimenti naturali che violano ogni aspettativa del senso comune. l. a. through scelta è l. a. seguente: guidare, are available un vero 'tour de force', ogni testa pensante negli impensabili meandri dell'elettrodinamica quantistica (abbreviata nella sigla QED del titolo). Il punto di partenza è l. a. riflessione della luce. Prendendo le mosse da esperienze elementari, Feynman ci mostra come story riflessione, lungi dall'essere un semplice mutamento di direzione di un raggio luminoso, sia un accadimento che va contro tutte le concezioni del senso comune. Da ciò una serie inarrestabile di conseguenze, in ogni direzione. E - ciò che più conta in keeping with il lettore non specialista - Feynman procede mantenendo sempre los angeles spiegazione in stretto contatto con l'esame di varie esperienze fisiche, così da farci entrare, in certo modo, nella mente dello scienziato che le osserva (e, in line with certi fenomeni, l. a. prima mente che osservava fu proprio l. a. sua). Mentre al pace stesso riesce a presentare concetti ben noti in termini sorprendenti in step with gli stessi fisici. C'è poi una importante novità di atteggiamento, in Feynman. Mentre alcuni fra i suoi illustri predecessori, pur avendo riconosciuto los angeles sconcertante realtà della meccanica quantistica, continuavano a guardare con nostalgia alle sicurezze del senso comune insite nella fisica classica. Feynman è stato forse il primo fisico a vivere senza inibizioni lo surprise della quantizzazione. Il suo criterio sembrerebbe il seguente: porsi spudoratamente al di là del buon senso e della intuizione comune, purché i conti tornino e le misure siano esatte.
Intorno a Richard Feynman si è venuta formando una sorta di leggenda. Premio Nobel in keeping with l. a. fisica nel 1965 come riconoscimento alle sue ricerche di elettrodinamica quantistica (che sono anche il tema di questo libro), divenne presto una figura molto popolare e molto amata according to l. a. sua impressionante [...]

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Under these conditions, the beginning of the plateau region is at the same velocity: γ ∗ ≈ γ 0 . But if ε1 is smaller than 1, as happens for energies E above the highest resonances of the atoms of the medium, then there is no Cerenkov light to correspond to the onset of the plateau. g. [JAC 75]): ωp2 = 4π Ne2 /m. 62) 1 − ε1 (ω ). 59), the beginning of the plateau is given by the plasma frequency for every value E of the energy loss: γ ∗ ≈ ω /ωp = m 4π Nc2 1/2 E . 63) It turns out that this relation (which was derived for a free-electron gas) already holds very well for all E above the M-shell resonances in argon.

Data and Nucl. M. F. Peierls, General expression for the density effect for the ionization loss of charged particles, Phys. Rev. B 3, 3681 (1971) M. W. D. Ledingham, C. M. C. S. M. Houston, Detection of phenol in proportional-counter gas by two-photon ionisation spectroscopy, J. Physics B (At. Mol. V. Vavilov, Ionization losses of high-energy heavy particles, Sov. Phys. H. Walenta, J. Fischer, H. L. Wang, Measurement of the ionization loss in the region of relativistic rise for noble and molecular gases, Nucl.

P. Young, Resonance ionization spectro– scopy and one-atom detection, Rev. Mod. Phys. 51, 767 (1979) M. Inokuti, Ionization yields in gases under electron irradiation, Radiat. Res. D. Jackson, Classical electrodynamics, 2nd edn (Wiley, New York 1975) E. J. Kobetich and R. Katz, Energy deposition by electron beams and delta rays, Phys. Rev. S. K¨olbig and B. Schorr, A program package for the Landau distribution, Comput. Phys. Commun. 31, 97 (1984) P. Lambropoulos, Topics in multiphoton processes in atoms, Adv.

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