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By Anton Amann, Ulrich Müller-Herold

Das Buch entspringt zwei Vorlesungen, die Hans Primas an der ETH Zürich gehalten hat. Es vermittelt die Grundlagen der allgemeinen Spektroskopie und erarbeitet die dazu erforderlichen theoretischen Hilfsmittel: Thermostatik, statistische Mechanik, Dichteoperatoren, Dynamik offener Quantensysteme, lineare Antworttheorie. In den Anwendungen finden sich die Blochschen Gleichungen der Kernresonanz, Fermis /golden rule/, die Einsteinschen Übergangswahrscheinlichkeiten, Linienverbreiterungen u.a.m. Der besondere Reiz der Darstellung liegt in dem sehr persönlichen Zugang, Ergebnis einer jahrzehntelangen kritischen Auseinandersetzungen mit den theoretischen Grundlagen und einer herausragenden Literaturkenntnis in Mathematik und den theoretischen Naturwissenschaften. Neben viel nützlichem Wissen vermitteln die Lectures auch einen lebendigen Eindruck, wie spannend die Forschung in diesen Gefilden sein kann. Die Herausgeber stützen sich auf Vorlesungen von Hans Primas, Ergebnis einer jahrzehntelangen kritischen Auseinandersetzung mit den theoretischen Grundlagen. Sie waren bestrebt, den unverwechselbaren Originalton möglichst beizubehalten. Ergänzend hinzu gekommen sind vor allem die Übungen und einige aktualisierende Literaturzitate.

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Auflage 1897 p. 11. Auflage 1964, S. 87. 30 J. Serrin, Conceptual analysis of the classical second laws of thermodynamics, Arch. Ration. Mech. Anal. 70, 355–371 (1979). 9 Thermostatik, statistische Mechanik und Informationstheorie: Eine tour d’horizon 31 des zweiten Hauptsatzes postuliert. Entropieschwankungen verletzen die KelvinPlancksche Version des zweiten Hauptsatzes nicht, denn sie erlauben nicht, ein Perpetuum mobile zweiter Art zu konstruieren. Viele grundsätzlich wichtige Fragen der Thermodynamik und der statistischen Mechanik sind auch heute noch völlig offen.

7) folgt: (A1 , . . , Am ) → S(A1 , . . , Am ) ist eine konkave Funktion, (λ1 , . . , λm ) → Φ(λ1 , . . , λm ) ist eine konvexe Funktion, 24 1 Informationsthermostatik kλν = ∂ S(A1 , . . , Am ) ∂ Aν Sνμ (A1 , . . , Am ) = Φνμ (λ1 , . . , λm ) = ∂Φ(λ1 , . . , λm ) ∂(kλν ) 2 ∂ S(A1 , . . , Am ) ∂ A ν ∂ Aμ Aν = − ∂ 2 Φ(λ1 , . . , λm ) . ∂(kλν )∂(kλμ ) Für die reellen und symmetrischen (m × n)-Matrizen (Sνμ ) und (Φνμ ) gilt: (Sνμ ) ≤ 0, (Φνμ ) ≥ 0. Falls S strikte konkav (resp. Φ strikte konvex) ist, dann ist det(Sνμ ) = 0 und det(Φνμ ) = 0 und es gilt (Sνμ ) = −(Φνμ )−1 .

Lewis styled himself an enfant terrible and enjoyed shocking people with his unorthodox views. . 34 Die informationstheoreti- 31 J. Meixner, Beziehungen zwischen Netzwerktheorie und Thermodynamik, Sitzungsbericht No. 181 der Arbeitsgemeinschaft für Forschung des Landes Nordrhein – Westfalen, Westdeutscher Verlag, Köln, 1968. Vgl. dazu auch: W. Kern, Zur Vieldeutigkeit der Nichtgleichgewichtsentropie in kontinuierlichen Medien, Z. Physik B 20, 215–221 (1975). 32 Vergleiche dazu auch den Bericht von L.

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